Страницы: 1 2
2 Практическая реализация исследования электромагнитных и акустических резонансных явлений в тонких пленках
2.1 Исходные данные исследования
Для расчетов возьмем стальную струну, диаметром несколько миллиметров.
Параметры такой струны представлены в таблице 2.1.
Таблица 2.1 – Параметры системы
| Параметр | Значение |
| Плотность (r), кг/м | 10–2 |
| Коэффициент сопротивления (r), | 1 |
| Натяжение струны (T), Н | 103 |
| Длина струны (l), м | 0,5 |
| Амплитуда силы (A), Н/м | 102 |
Коэффициент сопротивления взят достаточно большим, так как он влияет только на амплитуду установившихся колебаний и время установления этих коле- баний, поэтому коэффициент сопротивления выбирался из условия применимости численных методов решения для данной задачи. Из рисунка 2.3 видно, что при уменьшении коэффициента сопротивления увеличивается амплитуда колебаний, но и увеличивается время установления колебаний, что негативно сказывается на времени расчета. Из-за этого, полученные результаты должны рассматриваться только друг относительно друга. Амплитуда силы влияет на амплитуду устано- вившихся колебаний линейно – при увеличении ее на порядок, амплитуда колеба- ний увеличивается тоже на порядок.
Особый интерес представляет пространственный резонанс. Как видно из рисунка 2.4, максимальное значение отклонения струны превышает значение от- клонения струны при больших длинах волн не более чем на 25%. Но при умень- шении длины волны происходит резкое уменьшение отклонения струны – напри- мер, в случае, когда вдоль струны укладывается 4 полуволны отклонение струны составляет 0,4% от максимального. Также необходимо отметить, что резонансное нарастание амплитуды (рисунок 2.5) не наблюдается в случаях, когда частота вы- нуждающей силы не равна собственной частоте колебаний струны, а также в тех случаях, когда вдоль длины струны укладывается целое число полуволн (в этих точках наблюдаются локальные минимумы – см. рисунок 2.6).
На рисунке 2.5 представлен вид колебаний, когда частота вынуждающей силы равна собственной частоте колебаний струны.
Рисунок 2.5 – Резонанс
В случае, когда частота вынуждающей силы меньше собственной частоты,
колебания происходят с частотой вынуждающей силы – рисунок 2.6
Вначале заметны флуктуации колебаний, происходящие с собственной частотой системы. При уменьшении длины волны характер колебаний не меняется, только уменьшается амплитуда колебаний. То же происходит и при уменьшении длины волны, только разные точки струны будут колебаться в противофазе.
Интереснее картина получается, когда частота вынуждающей силы больше частоты собственных колебаний системы (рисунок 2.7). В этом случае струна на- чинает колебаться с собственной частотой, а через некоторое время (в данном случае – 0,1 с) колебания начинают совершаться с частотой вынуждающей силы.
Рисунок 2.6 – Частота вынуждающей силы 1
Рисунок 2.7– Частота вынуждающей силы 1
Максимальное значение отклонения струны при этом на 25%
больше, чем в предыдущем случае. При частотах вынуждающей силы
общий характер колебаний струны такой же, как и в предыдущем случае. Для
частоты вынуждающей силы
характер несколько иной – см. рисунок 2.10.
Рисунок 2.8 – Частота вынуждающей силы 1 = 104 с–1
В этом случае вначале разные точки струны колеблются с частотой вынуж- дающей силы, но с разными фазами.
В случае воздействия 3п1в ( fв (2.13)·(2.14)) струна ведет
себя средне между двумя предыдущими случаями, но с меньшими отклонениями. На рисунке 2.11 представлен вид колебаний струны, когда частота вынуждающей силы
Рисунок 2.9 – Частота вынуждающей силы 1 = 104 с–1
В таблице 2.2 представлены максимальные значения отклонения струны для различных пространственных распределений вынуждающей силы и их отношения друг к другу.
Резонансное увеличение амплитуды наблюдается при частотах, кратных собственной частоте колебаний, максимум смещается в область больших волно- вых чисел k , то есть в область меньших длин волн. Как видно из рисунка 2.15, максимальное значение отклонения колебаний струны достигается, когда частота внешней силы равна частоте собственных колебаний системы, а вдоль струны ук- ладывается больше половины длины волны. Это объясняется тем, что при малых волновых числах слагаемым kx в уравнении можно пренебречь. В этом случае сила практически равномерно распределена вдоль струны и меняется с частотой – классический резонанс. Зависимость максимального отклонения
струны от волнового числа при 2 103 с–1 представлена на рисунке 2.16.
Рисунок 2.15 – Пространственный резонанс
В отличие от стоячей волны [11], в которой минимумы отклонения полу- чаются при условии, что вдоль струны укладывается две, три, и т. д. длин полу- волн, для бегущей волны минимумы получаются, когда отношение длины струны к длине волны равно 1,5, 2,5, и т. д., а максимум – когда это отношение равно 2, 3, и т. д.
В случае, когда частоты вынуждающей силы и собственных колебаний рав- ны, колебания будут хорошо возбуждаться, когда длина волны больше длины струны. Это условие соблюдается, когда вынуждающая сила обусловлена элек- тромагнитным излучением. Однако в этом случае частота акустических колеба-
ний струны лежит в диапазоне 103 105
Гц. Длина соответствующей электромаг-
нитной волны составляет
км. Это очень большие длины волн и делать
оборудование, работающее в этом диапазоне, бессмысленно – проще воздейство- вать переменным электрическим полем. В реальности более применимы случаи, когда длины волн электромагнитных волн равны или немного больше размера об- лучаемого объекта (струны). В этом случае частота электромагнитного колебания много больше частоты собственных акустических колебаний.
Рисунок 2.16 – Колебания струны при частоте вынуждающей силы больше частоты собственных колебаний
На рисунке 2.16 представлен вид колебаний средней точки струны, когда частота вынуждающей силы на два порядка больше собственной частоты колеба-
м–1. Колебания струны умень-
шаются с течением времени. Попробуем найти воздействие, которое позволит справиться с этой трудностью. Простейший вариант – если воздействие давать
порциями – узкими импульсами, период которых равен периоду собственных ко- лебаний струны (либо кратным периоду, однако в этом случае амплитуда колеба- ний будет меньше). На рисунке 2.26 представлены результаты для случая им-пульсного воздействия с периодом импульса
Как видно, в этом случае колебания струны представляют собой
биения, амплитуда которых больше амплитуды колебаний при непрерывном воз- действии. При увеличении или уменьшении частоты амплитуда колебаний будет уменьшаться, а сами колебания будут представлять собой не биения, а иметь бо- лее сложный вид. При частотах, кратных собственной частоте будут наблюдаться локальные максимумы, а вид колебаний будет приближаться к биениям.
Рисунок 2.17 – Колебания струны при частоте импульсной вынуждающей силы больше частоты собственных колебаний
На рисунке 2.18 представлен график зависимости амплитуды колебаний струны при импульсном воздействии от длины волны силы, при условии, что период импульсов равен периоду собственных колебаний струны. Очевидно, что наилучший результат достигается при условии, когда длина волны воздействия больше длины струны. Поэтому можно предположить, что при импульсном
воздействии электромагнитных волн на колебательные системы основное внима- ние должно быть уделено периоду импульсов, который должен быть равен перио- ду собственных акустических колебаний системы, либо других структур, а часто- та и длина волны не так важны, особенно если длина волны больше размеров сис- темы. Также из рисунка 2.18 видно, что минимумы амплитуды наблюдаются, ко- гда вдоль струны укладывается 2,5, 3,5 и т. д. длин волн воздействия, а максиму- мы – 3, 4 и т. д. длин волн.
Рисунок 2.18 – Зависимость амплитуды колебаний от длины волны при импульсном воздействии
Другой способ увеличения амплитуды колебаний – частотная модуляция. В этом случае частота в уравнении изменяется по закону:
Рисунок 2.20 – Вид колебаний при частотной модуляции при
Кроме амплитудной и частотной модуляции, существует также фазовая мо- дуляция. Однако расчеты показали, что если фаза меняется по гармоническому
закону, то колебания будут иметь такой же вид, как и колебание, представленное на рисунке 2.20.
Полученные теоретические предпосылки, указывающие на существование пространственно-временного резонанса, необходимо доказать экспериментально. Так как существование временного резонанса доказывается большим количеством экспериментальных данных, то основное внимание надо уделить пространственному резонансу – то есть проверить, как распределение переменной силы вдоль струны влияет на ее вынужденные акустические колебания.
Возбуждать акустические колебания струны можно различными способами. В данной работе возбуждение акустических колебаний производится путем воз- действия магнитного поля различной пространственной конфигурации на метал- лическую струну, подключенную к генератору переменного тока. Таким образом, акустические колебания зависят как от частоты переменного тока, так и от конфи- гурации магнитного поля. Такой способ возбуждения технически оптимальный.
Таким образом, ставится задача нахождения такой конфигурации магнитно- го поля, при которой амплитуда колебаний будет максимальной, с учетом совпа- дения собственной частоты колебаний струны с частотой переменного тока.
Схема эксперимнтальной установки
Принципиальная схема установки показана на рисунке 2.33. Источники магнитного поля – электромагниты – 9 штук (взяты из реле РЭН20 РХ4.506.102П
[12], обладают одинаковыми индуктивностямиГн и сопротивлениями
R 280 Ом), подключены параллельно к блоку питания. Источник низкочастот- ного сигнала – генератор Г3 – 120.
Рисунок 2.21 – Общая схема установки
К электромагнитам от блока питания подводится питание 80 В. Блок пита- ния – понижающий трансформатор с диодным мостом и фильтрующим конденса- тором [13]. Сигнал с генератора подается на усилитель (рисунок 2.22) [14], а за- тем на струну. Гармоничность сигнала на выходе усилителя проверялась с помо- щью осциллографа. Последовательно с каждым электромагнитом установлен пе- ременный резистор для изменения конфигурации магнитного поля вдоль струны путем изменения напряжения на электромагнитах.
Uвых
U- = – 18 В
Рисунок 2.22 – Схема усилителя мощности сигнала
Показания со струны снимались с помощью электромагнитных звукоснима- телей (single, humbacker), пьезоэлектрического звукоснимателя и профессиональ- ного студийного инструментального микрофона Shure SM57. Сигнал подавался на линейный вход внешней звуковой карты M-Audio Fast Track и обрабатывался с помощью спектроанализатора. Параметры системы определялись с помощью цифрового мультиметра VC9805A. Погрешность измерения постоянного напря- жения составляет 0,5 %, переменного напряжения – 0,8 %, индуктивности и емко- сти – 2,5 %, сопротивления – 0,8 %.
Сбор экспериментальной установки
Электромагниты, струна, блок питания – крепятся на деревянной балке. Электромагниты устанавливаются в шахматном порядке. Для блока питания строится корпус, на крышке корпуса устанавливаются переключатели полярности (шестиконтактные выключатели) и переменные резисторы 3,3 кОм. Струна уста- навливается на два порожка (металлические уголки). Одним концом струна за- креплена на гитарном колке, с помощью которого можно изменять натяжение струны, то есть изменять собственную частоту колебаний струны.
Усилитель НЧ сигнала реализован на микросхеме tda2050 [15], блок пита- ния усилителя аналогичен блоку питания электромагнитов.
Электромагнитные звукосниматели устанавливаются под струной
( r 5
мм), пьезоэлектрический звукосниматель крепится к порожку, микрофон
устанавливается в непосредственной близости от струны ( r 1 см).
Построение градуировочного графика.
Для того чтобы задать нужную конфигурацию поля нужно знать, как зави- сит сила, создаваемая электромагнитом, от приложенного к нему напряжения. Как известно, если прикладывать переменную силу к центру струны, то амплитуда вынужденных колебаний струны будет пропорциональна амплитуде силы [16]. В нашем случае, сила будет зависеть от постоянного напряжения, подаваемого на катушки. Таким образом, требуется построить градуировочный график – зависи- мость амплитуды колебаний струны от напряжения на электромагните.
Амплитуду колебаний можно измерить с помощью высокочувствительного микрофона, подключенного к линейному усилителю (аудиокарта). Напряжение измеряется непосредственно – с помощью мультиметра.
Рисунок 2.23 – Градуировочный график
На рисунке 2.23 амплитуда указана в вольтах – это тот сигнал, который по- падает с микрофона на звуковую карту. Так как использовался профессиональный микрофон, то напряжение на выходе микрофона очень точно повторяет амплиту- ду колебаний струны.
Величина достоверности линейной аппроксимации, представленной на гра-
дуировочном графике составляет тем точнее аппроксимация.
R2 0,9878
[17] – чем ближе она к единице,Сбор данных
С градуировочным графиком можно выставить нужную конфигурацию магнитного поля. Выберем конфигурации так, чтобы распределение силы вдоль струны соответствовало четверти, половине и целому периоду синуса. Амплиту- ды электромагнитов подобраны так чтобы суммарный модуль амплитуд был оди- наков во всех трех конфигурациях (таблица 2.5).
Таблица 2.5 –Данные амплитуд для электромагнитов
| Точки приложения вынуждающей силы вдоль длины струны | Распределение напряжения вдоль струны U , В | ||
| l 4 | l 2 | l | |
| 0 | 0 | 0 | 0 |
| 0,1 | 5 | 12 | 41 |
| 0,2 | 11 | 39 | 74 |
| 0,3 | 21 | 60 | 74 |
| 0,4 | 34 | 73 | 41 |
| 0,5 | 45 | 77 | 0 |
| 0,6 | 54 | 73 | – 41 |
| 0,7 | 62 | 60 | – 74 |
| 0,8 | 67 | 39 | – 74 |
| 0,9 | 70 | 12 | – 41 |
| 1,0 | 74 | 0 | 0 |
| Сумма | 442 | 445 | 460 |
Различными звукоснимателями на резонансной частоте струны 220 Гц по- лучены данные об амплитуде колебаний для трех распределений силы вдоль струны. Резонанс струны был найден по спектру свободных колебаний струны. Также при изменении частоты генератора амплитуда вынужденных колебаний резко возрастает вблизи резонансной частоты. Частоту колебаний можно менять с помощью натяжения струны посредством колка, а также путем замены струны. Выбор собственной частоты обусловлен тем, что один из максимумов чувстви- тельности микрофона лежит в этой области (рисунок 2.36).
Рисунок 2.24 – АЧХ микрофона Shure SM57
В таблице 2.6 приведены результаты эксперимента. Точки съема амплитуды
колебаний струны 1, 2, 3 имеют координаты
l / 4 ,
l / 2 ,
3l / 4
соответственно. В
таблице не приведены не приведены результаты 3/ 4l .
Таблица 2.6 – Результаты эксперимента
| Точки снятия | точка 1 | точка 2 | точка 3 | точка 1 | точка 2 | точка 3 | пьезоэлек- трический датчик, ·10–2 В |
| Размер струны | микрофон, ·10–2 В | электромагнитный звукосни- матель, ·10–2 В | |||||
| 20 | 15 | 17 | 22 | 5 | 33 | 21 | |
| 20 | 15 | 14 | 26 | 6 | 27 | 23 | |
| 14 | 13 | 14 | 18 | 8 | 22 | 26 | |
| 15 | 14 | 14 | 17 | 10 | 20 | 27 | |
| l | 13 14 | 12 13 | 15 11 | 15 22 | 11 8 | 21 23 | 25 26 |
| 16 | 14 | 12 | 20 | 9 | 25 | 24 | |
| 17 | 15 | 12 | 19 | 7 | 21 | 24 | |
| 16 | 14 | 11 | 23 | 9 | 20 | 27 | |
| 18 | 14 | 16 | 18 | 10 | 19 | 26 | |
| 16 ± 2 | 14 ± 1 | 14 ± 1 | 20 ± 2 | 8 ± 1 | 23 ± 3 | 25 ±1 | |
|
l 2 | 36 | 40 | 42 | 29 | 41 | 38 | 45 |
| 39 | 41 | 43 | 31 | 38 | 34 | 44 | |
| 37 | 40 | 43 | 33 | 40 | 34 | 46 | |
| 39 | 41 | 44 | 32 | 41 | 37 | 43 | |
| 39 | 41 | 42 | 36 | 42 | 38 | 44 | |
| 37 | 41 | 44 | 30 | 41 | 34 | 42 | |
| 39 | 43 | 43 | 41 | 42 | 39 | 43 | |
| 39 | 40 | 42 | 42 | 41 | 42 | 44 | |
| 38 | 42 | 42 | 41 | 40 | 39 | 43 | |
| 37 | 41 | 43 | 42 | 43 | 39 | 44 | |
| 38 ± 1 | 41 ± 1 | 43 ± 1 | 36 ± 4 | 41 ± 1 | 37 ± 2 | 44 ± 1 | |
|
l 4 | 30 | 28 | 40 | 32 | 40 | 34 | 30 |
| 29 | 30 | 40 | 31 | 42 | 37 | 29 | |
| 31 | 29 | 41 | 32 | 43 | 38 | 31 | |
| 31 | 32 | 40 | 30 | 43 | 39 | 32 | |
| 30 | 36 | 41 | 30 | 43 | 39 | 30 | |
| 29 | 33 | 40 | 31 | 37 | 40 | 30 | |
| 28 | 31 | 39 | 32 | 40 | 36 | 28 | |
| 28 | 30 | 38 | 31 | 39 | 39 | 29 | |
| 30 | 31 | 36 | 32 | 39 | 36 | 31 | |
| 29 | 31 | 34 | 32 | 38 | 33 | 30 | |
| 30 ± 1 | 31 ± 2 | 39 ±2 | 31 ± 1 | 40 ± 2 | 37 ± 2 | 30 ± 1 | |
Как видно, в целом амплитуда вынужденных колебаний максимальна, когда вдоль струны укладывается половина длины волны. При увеличении длины вол- ны амплитуда уменьшается слабее, чем при уменьшении длины волны, что согла- суется с теорией [8]. Также, при малой длине волны возбуждаются в боль- шей степени не основное колебание, а гармоники.
Параметры установки определялись параметрами струны. Длина измеря- лась, диаметр и линейная плотность являются известными для любой струны. Ис- ходя из частоты, на которую настроена струна, можно найти ее натяжение. Коэф- фициент затухания, а, следовательно, и коэффициент сопротивления, находится исходя из времени релаксации колебаний струны.
Для теоретической проверки рассчитаем модель вынужденных колебаний струны со следующими параметрами. В установке использовалась стальная тре-
тья струна среднего натяжения. Диаметр струны
d = 0,43 мм, объемная плотность стали
r = 7,8 ×103
кг/м3, соответственно линейная плотность
r = rV
pd 2 / 4 = 1,1×10-3 кг/м. Натяжение струны взято равным
T = 102
Н, коэффи-циент сопротивления
r = 10—3
кг/с, циклическая частота гармонической вынуж-дающей силы
w = 1,38 ×103 рад/с, длина струны
l = 0,5
м, суммарная амплитуда вынуждающей силы – 50 Н. Распределение силы было таким же, как и в опыте. Результаты представлены на рисунке 2.37 в относительных единицах – сплошная линия – теоретический расчет, точки – экспериментальные данные. Как видно, получилось хорошее соответствие.
По результатам опытов видно – максимальное отклонение струны возника- ет, когда частота переменного тока совпадает с собственной частотой струны и вдоль струны укладывается одна полуволна.
Рисунок 2.25 – Пространственный резонанс – теория и эксперимент (микрофон)
Полученные результаты можно использовать для построения новых прибо- ров. Так как резонанс зависит от размеров колеблющейся системы и собственной частоты, то при изменении натяжение струны будет меняться только частота и по взаимодействию струны со средой можно судить о скорости распространения волн в этой среде, то есть использовать для анализа среды. Другой областью при- менения может быть детектирование сигналов – возбуждение акустических коле- баний электромагнитной волной (электрическое поле взаимодействует с зарядом на струне, или магнитное поле – с током), также в качестве фильтра для получе- ния сигнала с конкретными характеристиками или в шифровальной технике. В силу инертности колебаний такую систему можно использовать в качестве линии задержки. Все вышесказанное можно применить не только к струне, но и к любой системе, способной совершать акустические колебания.
При исследовании воздействия электромагнитных волн, были рассмотрены лишь некоторые виды воздействия, которые могут приводить к возбуждению ко- лебаний систем на частотах, выше собственных частот этих систем. Это актуаль- но при рассмотрении воздействия электромагнитных волн на биологические объ- екты. Так как скорости распространения акустических и электромагнитных волн сильно различаются, то невозможно простым гармоническим сигналом добиться резонанса. Для этого надо учитывать параметры как электромагнитных, так и аку- стических колебаний системы – то есть длины волн и частоты.
При рассмотрении вопросов взаимодействия электромагнитного излучения с тонкими пленками, следует принимать во внимание то, что связанные с этим яв- ления имеют волновую природу. Одно из ее проявлений – это явление резонанса. Так как одной из разновидностей тонких пленок являются биологические мем- браны, то косвенным доказательством этого можно считать факт реакции отдель- ных клеток на излучение малой интенсивности и частотный характер биологиче- ских эффектов. Очевидно, что воздействие электромагнитных волн будет макси- мальным, если их частота будет близка к частоте собственных колебаний тонких пленок. Для этого необходимо знать частоты собственных акустических и элек- тромагнитных колебаний тонких пленок. В этой главе рассмотрены данные во- просы.
Для расчета акустических колебаний можно воспользоваться следующими соображениями. К тонким пленкам относится бислой – двойной молекулярный слой, формируемый полярными липидами в водной среде. [8]. В липидном бислое молекулы ориентированы таким образом, что их полярные фрагменты обращены
в сторону водной фазы и формируют две гидрофильные поверхности, а неполяр- ные «хвосты» образуют гидрофобную область внутри бислоя. Бислой – термоди- намически выгодная форма ассоциации полярных липидов в водной среде. Он об- разует замкнутую поверхность, которая геометрически представляет собой сферу (см. рисунок 2.26).
Поверхность фосфолипидного бислоя представляет собой сложное образо- вание. Граничащие с электролитом полярные головки фосфолипидных молекул образуют поверхностный слой (толщиной 0,6 – 1 нм), заполненный электриче- скими зарядами и диполями. Часть этих зарядов и диполей принадлежит самим головкам, другую часть составляют молекулы воды и ионы электролита. Поэтому термины поверхностные заряды, поверхностные диполи в значительной степени условны. Заряды и диполи реальных фосфолипидных поверхностей распределены в приповерхностном слое. Как правило, считается, что толщина этого слоя пре- небрежимо мала и заряды находятся на границе раздела [14].
Рисунок 2.26 – Сферическая тонкая пленка
В первом приближении не учитывается взаимодействие пленки с окружаю- щей средой, т. е. отсутствуют потери энергии на излучение, и пренебрегается вяз-костью внутренней среды, т. е. отсутствуют потери энергии в системе, то энергия циклически перекачивается от пленки к внутренней среде и обратно. В этом слу- чае необходимо рассматривать акустические импедансы [7], которые, в случае, если они чисто мнимые, являются мерой циклического обмена энергии. Поскольку энергия перекачивается без потерь, то импедансы внутренней среды и пленки должны быть равны. А так как импеданс является функцией частоты, то можно найти эти частоты.
Наиболее хорошо изучены параметры органических и искусственных фос- фолипидных тонких пленок, которые обладают характеристиками, представлен- ными в таблице 2.7.
Таблица 2.7 – Параметры фосфолипидных тонких пленок
| Радиус пленки [61] R, м | 10–6 – 10–5 |
| Толщина пленки [61] h, м | 10–8 |
| Плотность внутренней среды (вода) r, кг/м3 | 103 |
| Плотность пленки [130, 138] rS, кг/м3 | 104 ¸ 105 |
| Скорость распространения колебаний в воде cзв, м/с | 1450 |
| Натяжение пленки [57] T, Н/м | 0.45 |
| Модуль упругости при двумерном растяжении в плоскости пленки [139] E, Па | 3×107 |
| Модуль поперечной упругости пленки [139] E^, Па | 105 – 109 |
Заключение
Как было показано, даже простейшие модели и использование известных за-конов механики, электродинамики, акустики, теории колебаний и волн, могут дать необычные результаты – неочевидное влияние силы трения, ухудшение эффектов при увеличении мощности (вибрационные эффекты), преимущество импульсного возбуждения акустических колебаний перед непрерывным, преимущество синхро-низации слабым сигналом. Все рассмотренные вопросы можно рассматривать как некоторые пути в сложном вопросе исследования взаимосвязи электромагнитных и акустических колебаний в тонких пленках, а также как пищу для дальнейших рас-суждений.
В ходе выполнения научной работы были получены следующие результаты:
— рассмотрены теоретические особенности электромагнитных и акустических резонансных явлений;
— представлены основы исследований электромагнитных и акустических резонансных явлений
— реализованы исследование электромагнитных и акустических резонансных явлений в тонких пленках;
— смоделированы электромагнитные и акустические резонансные явления в тонких пленках.
Также предложенный способ возбуждения акустических колебаний может применяться не только в тонких пленках, но и в любых других колебательных сис-темах, подверженных воздействию электромагнитных волн.
Список использованных источников
1. Nicolini, C. From neural chip and engineered biomolecules to bioelectronic devices: an overview / C. Nicolini // Biosensors and Bioelectronics. – 2020. – 10(1-2) – P. 105 – 127.
2. A Framework for Bioelectronics: Discovery and Innovation. National Institute of Standards and Technology. – 2019. – p. 42.
3. Owens, R. Organic bioelectronics – Novel applications in biomedicine / R. Owens, P. Kjall, A. Richter-Dahlfors, F. Cicoira // Biochimica et Biophysica Acta. – 2018. – 1830 (9) – P. 4283 – 4285.
4. Alessandrini, A. Single-metalloprotein wet biotransistor / A. Alessandrini, M. Salerno // Applied Physics Letters. – 2019. – 86 – P. 133902.
5. Moon, J-M. Conducting polymer-based electrochemical biosensors for neurotransmitters: A review / J-M. Moon, N. Thapliyal, K. K. Hussain, R. N. Goyal, Y-
B. Shim // Biosensors & Bioelectronics. – 2018. – 102. – P. 540 – 552.
6. Gulyaev, Y. V. Acoustoelectronics: History, present state, and new ideas for a new era / Y. V. Gulyaev, F. S. Hickernell // Acoustical Physics. – 2021. – 51(1). – P. 81
– 88. doi.org/10.1134/1.1851632
7. Алексеев, С. Г. Некоторые тенденции развития акустоэлектроники сверхвысоких частот / С. Г. Алексеев, Ю. В. Гуляев, И. М. Котелянский, Г. Д. Мансфельд // Успехи физических наук. – 2019. – №8. – С. 895 – 899.
8. Словарь нанотехнологических и связанных с нанотехнологиями терминов. под ред. С. В. Калюжного. – М.: Физматлит. – 2018. – 528 с.
9. Frohlich, H. Coherent electric vibrations in biological systems and the cancer problem / H. Frohlich // IEEE Transactions on Microwave Theory and Techniques – 2018. – 26 (8) – P. 613 – 618.
10. Девятков, Н. Д. О механизме воздействия электромагнитных излучений миллиметрового диапазона нетепловой интенсивности на жизнедеятельность организмов / Н. Д. Девятков, М.Б. Голант // Эффекты нетеплового воздействия миллиметрового излучения на биологические объекты. – М.: ИРЭ. –
2020. – С. 18 – 33.
11. Лошицкий, П.П. Взаимодействие биологических объектов с физическими факторами / П.П. Лошицкий. – Киев: НТУ «Киевский политехнический институт». 2019. – 272 с.
12. Давыдов, Б. И. Биологическое действие, нормирование и защита от электромагнитных излучений / Б. И. Давыдов, В. С. Тихончук, В. В. Антипов. М.: Энергоиздат, 2018. – 169 с.
13. Исмаилов, Д. Ш. Биофизическое действие СВЧ-излучений / Д. Ш. Исмаилов. М.: Энергоатомиздат, 2017. – 143 с.
14. Бецкий, О. В. Миллиметровые волны в биологии / О. В. Бецкий, М. Б. Голант, Н. Д. Девятков. М.: Знание. 2018. – 64 с.
15. Павлов, А.Н. Воздействие электромагнитных излучений на жизнедеятельность: Учебное пособие / А.Н. Павлов. М.: Гелиос АРВ. 2022.– 224с.
16. Бецкий, О. В. Биологические эффекты миллиметрового излучения низкой интенсивности / О. В. Бецкий, А. В. Путвинский // Радиоэлектроника. – 2020. – № 10. – С. 4 – 10.
17. Pelling, A. E. Local Nanomechanical Motion of the Cell Wall of Saccharomyces cerevisiae/ A. E. Pelling, S. Sehati, E. B. Gralla, J. S. Valentine, J. K. Gimzewski // Science 2019. – 305. – 5687. – P. 1147–1150.
18. Cifra, M. Electromagnetic cellular interactions / M. Cifra, J. Z. Fields, A. Farhadi // Progress in Biophysics and Molecular Biology. – 2019. – 105. – P. 223 – 246.
19. Someya, T. The rise of plastic bioelectronics / T. Someya, Z. Bao, G.G. Malliaras // Nature. – . 2019. – 540(7633). – P. 379 – 385. doi: 10.1038/nature21004.
20. Feron, K. Organic Bioelectronics: Materials and Biocompatibility / K. Feron,
R. Lim, C. Sherwood, A. Keynes, A. Brichta, P.C. Dastoor // International Journal of Molecular Sciences. – 2018. – 19(8). –2382. doi: 10.3390/ijms19082382.
21. Cui, Y. Wireless Biological Electronic Sensors / Y. Cui // Sensors. – 2017. – 17. – 2289.
22. Löffler, S. Organic bioelectronics in medicine / S. Löffler, K. Melican, K.P.R. Nilsson, A. 4. Richter-Dahlfors // J Intern Med. – 2017. – 282(1). –P. 24 – 36. doi:
10.1111/joim.12595.
23. Kharlanov, A. V. Forced Acoustic Oscillations of Biological Cell / A. V. Kharlanov // Bioelectromagnetics. – 2017. – Dec; – 38(8) – P. 613 – 617. – Epub 2017 Aug 24.
24. Харланов, А. В. Возможный механизм резонансного воздействия электромагнитных волн на биологические объекты / А. В. Харланов // Биомедицинские технологии и радиоэлектроника. – 2017. – № 5. – С. 10 – 14.
25. Harlanov, A. V. Pulse excitation of acoustic oscillations of a cell / A. V. Harlanov // Ultrawideband and Ultrashort Impulse Signals (UWBUSIS). 2010 5th International Conference on. – 2020. – P. 206 – 208.
26. Быстров, В. С. Динамика систем с водородными связями / В. С. Быстров
// Биомедицинская радиоэлектроника. – 2020. – № 3. – С. 34 – 40.
27. Крыницкая, А. Ю. Структурно-функциональное воздействие электромагнитных излучений высоких частот на гидролитический ферментный препарат / А. Ю. Крыницкая, В. С. Гамаюрова, П. П. Суханов // Биомедицинская радиоэлектроникаю. – 2020. – №10. – С. 27 – 33.
28. Aksyonov, S. I. Mechanisms of hydration effects on the structural- dynamic and functional characteristics of photosynthetic membranes in various purple bacteria /
S.I. Aksyonov, P.P. Knox, A.A. Kononenko, S.K. Chamorovsky, A.B. Rubin // Eur. Biophys. J. – 2021. – 26. – P. 461 – 470.
29. Киричук, В. Ф. Влияние электромагнитного излучения терагерцевого диапазона на частотах оксида азота на постстрессорные нарушения состава углеводного компонента и активности гликопротеидных рецепторов тромбоцитов
/ В. Ф. Киричук, А. Н. Иванов, Е. В. Андронов, С. В. Свистунов, А. П. Креницкий, А. В. Майбородин // Биомедицинская радиоэлектроникаю. – 2020. – №5. – С. 39 – 47.
30. Бородин, И. Ф. Применение СВЧ-энергии в сельском хозяйстве / И.Ф. Бородин, Г.А. Шарков, А.Д. Горин. М., ВНИИТЭИагропром. 2017. – 55 с.
31. Влияние СВЧ-излучений на организм человека и животных / Под. ред. Петрова И.Р. – Л.: Медицина. 2020. – 176 c.
Страницы: 1 2